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考虑一个RLC电路,其中电阻,电感和电容串联在一个电源上。该系列RLC电路具有在称为谐振频率的特定频率下谐振的区别特性。在包含电感器和电容器的电路中,能量以两种不同的方式存储。
1.当电流流入电感器时,能量存储在磁场中。 2.当电容器充电时,能量存储在静电场中。 电感器中的磁场由电流构成,电流由放电电容器提供。类似地,电容器由电感器的磁场坍缩产生的电流充电,并且该过程持续地继续,导致电能在磁场和电场之间振荡。在某些情况下,在称为谐振频率的特定频率下,电路的感抗变得等于容抗,其导致电能在电容器的电场和电感器的磁场之间振荡。这形成了用于电流的谐振子。在RLC电路中,电阻的存在导致这些振荡在一段时间内消失,称为电阻的阻尼效应。 电感电抗和电容电抗随频率的变化 感应电抗与频率的变化 我们知道感应电抗X L =2πfL意味着感抗与频率成正比(X L&propƒ)。当频率为零或在DC的情况下,感抗也为零,电路充当短路; 但是当频率增加时; 感应电抗也增加。在无限频率下,感抗变为无穷大,电路表现为开路。这意味着,当频率增加时,感抗也会增加,当频率减小时,感应电抗也会减小。因此,如果我们在感应电抗和频率之间绘制一个图形,它就是一条直线线性曲线,如上图所示。 电容电抗与频率的变化 从容 抗X C = 1 /2πfC 的公式可以清楚地看出,频率和容抗是彼此成反比的。在DC或频率为零的情况下,容性电抗变为无穷大,电路表现为开路,当频率增加并变为无穷大时,容性电抗减小并在无限频率处变为零,此时电路充当短路,因此容性电抗随着频率的降低而增加,如果我们绘制容抗和频率之间的曲线图,它就是一个双曲线,如上图所示。 感应电抗和电容电抗与频率 从上面的讨论可以得出结论,感抗与频率成正比,容抗与频率成反比,即低频时X L低而X C高但必须有频率,其中值感应电抗等于容抗。现在,如果我们绘制一个感应电抗与频率和容抗与频率的关系图,那么必须出现这两个图相互切割的点。在该交叉点处,电感和电容电抗变得相等,并且这两个电抗变得相等的频率被称为谐振频率f r。在共振频率下,X L = X L. 在共振f = f r并且求解上述方程时,我们得到, 阻抗与频率的变化 在串联RLC电路中的谐振时,两个电抗变得相等并相互抵消。因此,在谐振串联RLC电路中,对电流的反对仅归因于电阻。在谐振时,串联RLC电路的总阻抗等于电阻,即Z = R,阻抗仅有实部但没有虚部,谐振频率下的阻抗称为动态阻抗,此动态阻抗始终小于RLC系列的阻抗。电路。在串联谐振之前,即在频率之前,f r容性电抗占主导地位并且在谐振之后,感应电抗占优势,并且在谐振时,电路纯粹作为电阻电路起作用,导致大量电流在电路中循环。 谐振电流 在串联RLC电路中,总电压是电阻,电感和电容两端电压的相量和。在串联RLC电路中的谐振时,电感和电容电抗相互抵消,我们知道在串联电路中,流过所有元件的电流是相同的,因此电感器和电容器两端的电压大小相等,方向相反,从而他们互相取消。因此,在串联谐振电路中,电阻两端的电压等于电源电压,即V = V r。 在串联RLC电路电流中,I = V / Z但在谐振电流I = V / R时,因此谐振频率处的电流最大,因为电路的阻抗中的谐振仅是电阻并且是最小的。 上图显示了电路电流和频率之间的关系图。在启动时,当频率增加时,阻抗Z c减小,因此电路电流增加。在一段时间之后频率变得等于谐振频率,此时感抗变得等于容抗并且电路的阻抗减小并且仅等于电路电阻。因此,在这一点上,电路电流变成最大I = V / R。现在,当频率进一步增大,Z 大号增加,与Z中的增加大号,电路中的电流降低,然后将电流下降最后为零作为频率变成无穷大。 共振时的功率因数 在谐振时,感抗等于容抗,因此电感和电容两端的电压相互抵消。电路的总阻抗仅为电阻。因此,电路表现得像纯电阻电路,我们知道在纯电阻电路中,电压和电路电流处于同一相位,即V r,V和I处于相同的相位方向。因此,电压和电流之间的相位角为零,功率因数为1。 RLC系列谐振电路的应用 由于串联RLC电路中的谐振发生在特定频率,因此它用于滤波和调谐目的,因为它不允许不希望的振荡,否则会导致信号失真,噪声和电路损坏通过它。 总结 对于称为共振频率的特定频率的串联RLC电路,必须记住以下几点。共鸣: 1.感抗X 大号等于容抗X C ^。 2.电路的总阻抗变为最小值,等于R即Z = R. 3.当阻抗减小时,电路电流变为最大,I = V / R. 4.电感和电容两端的电压相互抵消,因此电阻上的电压V r = V,电源电压。 5.由于净电抗为零,电路变为纯电阻电路,因此电压和电流处于相同相位,因此它们之间的相位角为零。 6.功率因数是统一的。 7.串联RLC电路发生谐振的频率由下式给出 华天电力www.whhuatian.com专业电测15年,产品选型丰富,值得信赖的电测设备厂家 |
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